مفعول باك - غودسميت في الحقل القوي
المؤلف:
الدكتور محمد انور بطل
المصدر:
الفيزياء الذرية والجزيئية
الجزء والصفحة:
ص 200
10-2-2022
1881
مفعول باك - غودسميت في الحقل القوي
لنعتبر الآن الحالة التي يكون فيها W>T3 ، ولنطبق في البداية الإضطراب W على حل الهاملتونيان Ho +T1 +T2 ، وبما أنه لايدخل بشكل ضمي فيجب علينا أن نأخذ بعين الإعتبار في وصف حالة السبين النووي:
كل مستوي إذاً مميز بالقيم I و J، ولاتدخل أي طاقة ارتباط بين I و J ومرتبة التوالد هي (1 + 2I) (2J+1) ، تتم الدراسة في التمثيل EJ, J, mJ, I, mI . وتكون مشابهة تماماً لمفعول باشن — باك ، حيث يمكننا بسهولة أن نصل إلى تصحيح الطاقة.
والشكل (1) يعطي مثال عن إحدى الحالات حيث الخطوط المنقطة تعطي تصحيح الطاقة السابق إذا أهملنا mIgI أمام mJgJ فإننا نحصل على نفس مخطط الطاقة لذرة في حقل ضعيف وبدون سبين نووي. لكن يجب أن لاننسى أن كل خط في هذه الخطوط المنقطة تمثل بالحقيقة (1 + 2I) خط متجاورة ومميزة مطابقة لمختلف قيم mI لنطبق الان الإضطراب :
تطبق على المستويات الغير متوالدة وتعطي إنزياح في الطاقة مساوي إلى القيمة المتوسطة لـ T3 والمساوية إلى :
وبالتالي يكون تصحيح الطاقة الكلي الذي يجب إضافته إلى EoJ:
الشكل (1)
الاكثر قراءة في الفيزياء الذرية
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة
