التحكم في المفاعلات Contral of  Nuclear Reactors

يعتبر التحكم في المفاعل واحدة من أعقد المشاكل التي تواجه شغيله، ويعتمد التحكم في المفاعل بصورة عامة على الاتزان النيوتروني به، فعندما يزداد عدد النيوترونات الناتجة عن الانشطار (K_eff > 1) فإن ذلك يعني أن المفاعل أصبح فوق حرج وسوف يتضاعف عدد النيوترونات ومن ثم يتسارع معدل الانشطار إلى درجة الانفجار.. !! ما لم يوقف هذا التسارع المجنون. . . أما إذا قل معدل النيوترونات الناتجة عن الانشطار عن معدل الامتصاص والتشتت وغير ذلك من العمليات في المفاعل فإن الانشطار المتسلل سوف يتوقف (1 > K_eff) ومن ثم سوف يطفىء المفاعل ويتوقف عن العمل.!! أما في لحالة الحرجة (1 = K_eff) فإن معدل إنتاج النيوترونات يتزن مع معدل امتصاصها ونحصل على حالة الاستقرار. فكيف إذن يمكن التحكم في المفاعل؟.

يمكن ذلك بوضع مادة تستطيع امتصاص النيوترونات الزائدة عن الحاجة .. ويتمثل ذلك في استخدام قضبان تحكم من مواد ذات شراهية كبيرة لامتصاص النيوترونات الحرارية (كما هو الحال في معظم المفاعلات) ومن هذه المواد الكادميوم والبورون وغيرهما. وبالتالي نستطيع أن نقلل من عدد النيوترونات عندما ندخل هذه القضبان إلى أعماق كبيرة في المفاعل وذلك عندما تزداد K_eff أما إذا انخفضت قدرة المفاعل عندما تقل K_eff عن الوحدة - فإننا تقوم بسحب هذه القضبان إلى الخارج كي يعود المفاعل إلى حالة الاستقرار.

نبين في الجدول (1) خصائص مواد التحكم في المفاعلات.

الجدول (1)

(*) هاذين العنصرين لهما عدة قمم رنينية عند طاقات تتراوح بين (2-17 م. ف)

T هاذين العنصرين لهما عدة قمم رنينية عند طاقات تتراوح بين (1.1 و 50 أف)

ولفهم عملية التحكم في المفاعلات لا بد لنا من استعرض موجز لنظرية التحكم في المفاعل. بينا أنه أثناء تشغيل مفاعل فإنه يكون في مرحلة الاستقرار الحرج حيث تكون كثافة النيوترونات ثابتة ومستقلة عن الزمن . فإذا ما حدث تغير في هذه الكثافة لسبب أو لآخر وخاصة عند بدء تشغيل المفاعل Startup أو وقف المفاعل Shutdown فإن الكثافة تتغير وتصبح دالة في الزمن إن دراسة حالة المفاعل كدالة في الزمن تعرف بحركيات (Kinetics) المفاعل كما وتعرف نظرية هذه الحالة: بنظرية حركيات المفاعل Reactor Kinetics theory حيث تعتمد هذه النظرية على كتابة ما يسمى بمعادلات حركيات النقطة Point Kinetics Equations التي تصف حالة المفاعل وتغيير K_eff مع درجة حرارة المفاعل والزمن. وسوف تطبق هذه الدراسات على مفاعل متجانس حراري عاري وعلى المفاعلات بصورة عامة

سنعرف أولاً عمر الحياة للنيوترون Life Time وهو الزمن الذي يمضي بين تولد النيوترون من الانشطار وفقده من المنظومة عن طريق تفاعلات الأسر أو التسرب. وسوف نفرق هنا بين زمنين آخرين:

1- زمن التباطؤ Slowing Down Time وهو الزمن الذي يأخذه النيوترون السريع حتى يتباطؤ ويصبح نيوترون حراري.

2- زمن الانتشار Diffusion Time وهو متوسط الزمن الذي يأخذه النيوترون الحراري حتى يفقد (بتفاعل ما) من المنظومة. يبين الجدول (2) أزمنة التباطؤ والانتشار للنيوترونات الحرارية في منظومة لا نهائية لمهدئات مختلفة.

الجدول (2)

عندما يكون لدينا منظومة لا نهائية فإن النيوترونات الحرارية تفقد فقط عن طريق الامتصاص ومن ثم فإن الزمن الحراري T) Thermal Life Time) يساوي متوسط المسار الحر (λ_a) مقسوماً على سرعة (v) النيوترونات، أي أن:

وحيث ان λ_{a =}1/∑_a فإن:

(1) ..........

(2) .........

لاحظ أنه في حالة النيوترونات الحرارية (C20) فإن m/s2200 = v.

في قلب المفاعل نجد أن _a∑ تساوي مساحة مقطع الامتصاص الكلي للوقود والمهدىء والشوائب. ومن ثم فإنه يمكن إثبات أن:

حيث _am∑ خاصة بالمهدئ.

مواضيع ذات صلة

أنواع أخرى من المفاعلات

تصاميم مفاعلات متقدمة

انواع المفاعلات النووية

اضطرابات السمت

لماذا طاقات أعلى؟

معجلات الطاقة الفائقة الإرتفاع

التطوير التاريخي للمعجلات

الحقل المغناطيسي وتأثيراته في البلازما والحقول الأخرى

انعطاف صغير عند النجوم

ما الحرارة في الاندماج النووي

التسخين بالحقن بذرات متعادلة

الاندماج النووي في المختبر